导读:本文包含了铁磁波超导体论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:铁基超导体,高温超导,中子散射,自旋激发
铁磁波超导体论文文献综述
龚冬良,罗会仟[1]（2018）在《铁基超导体中的反铁磁序和自旋动力学》一文中研究指出类似于其他非常规超导材料,铁基高温超导电性通常出现在静态长程反铁磁序被抑制之后,并且强烈的自旋涨落始终与超导电性相伴相生,因此理解磁性相互作用是建立铁基超导微观机理的重要前提.中子散射作为研究凝聚态物质中磁性相互作用的有力工具,在揭示铁基超导电性的磁性起源方面起到了关键作用.本文系统总结了近十年来铁基超导材料的中子散射研究结果,包括铁基超导材料中的静态磁结构、磁性相变、动态磁激发、电子向列相等,并探讨它们与超导电性之间的关系.(本文来源于《物理学报》期刊2018年20期）
张小强[2]（2017）在《石墨烯与第二类超导体及铁磁绝缘体间的磁近邻效应研究》一文中研究指出石墨烯是由单层碳原子基于sp~2杂化组成的六角蜂巢结构,是除了叁维的金刚石、石墨和无定形碳,零维的富勒烯,以及一维的碳纳米管之外,碳元素的二维同素异形体。石墨烯的晶格结构是分别由不等价的A位原子和B位原子单独组成的两套叁角格子组成的复式格子,其中A位原子和B位原子之间具有空间反演对称性,这使得石墨烯的能带结构中包含两套能量上简并,但是并不等价的能谷(K和K'),从而石墨烯中的电子具有额外的能谷自由度;石墨烯的价带和导带在K和K'点接触,从而载流子可为空穴或电子;在靠近K和K'点,石墨烯的能带色散关系是线性的,需要用狄拉克方程描述;电子的费米速度vF=106m/s,展现出相对论效应。总的来说,不同于传统半导体二维电子气,石墨烯是一种具有手性特征和相对论效应的狄拉克半金属。从而,石墨烯中展现出了许多独特的物理效应,如双极性输运、半整数量子霍尔效应和Klein隧穿等。作为天然的二维材料,石墨烯因诸多优异的电、光、力、热性能,具有广泛的应用前景。但是,也有一些特征使得石墨烯的应用受到很大的限制,比如零能隙限制了其在场效应管方面的应用,没有本征的自旋极化的电子限制了其在磁电子学上的应用,极弱的本征自旋耦合限制了其在自旋电子学方面的应用等。因此,如何调控石墨烯的这些特征,是当下的研究热点。本论文基于这一目的,围绕衬底和石墨烯间的近邻效应,研究了以二类超导体NbSe2薄片作为衬底,以及以铁磁绝缘的EuS薄膜作为覆盖层对石墨烯的电磁输运性质的影响。本论文结构安排如下:第一章,首先简要介绍了石墨烯的晶体结构、能带结构和制备方法。随后,简单介绍了石墨烯的一些基本电输运特性,以及和本论文相关的一些物理基础。第二章,简述了样品和器件的制备方法,以及器件的测量方法。主要包括二维材料的解理和定点转移技术,微纳加工技术,样品表征技术以及器件测量系统和测量方法。第叁章,我们构建了 Graphene/Al_2O_3/NbSe_2复合结构,研究了二类超导体NbSe2中的磁通涡旋线的动力学过程对石墨烯的量子输运的影响。当温度低于NbSe2的超导转变温度时,在低磁场范围,在石墨烯的纵向电阻率随磁场的变化曲线上,出现了非对称的磁致电阻率平台和磁滞行为。这一磁致电阻率平台和磁滞回线,来源于单晶NbSe2薄片边缘处的缺陷对磁通涡旋线的钉扎效应。第四章,我们制备了 EuS/Graphene复合结构,研究了铁磁绝缘体EuS对石墨烯电输运性质的影响。通过改善器件制备技术,包括低温(～80K)下在石墨烯上沉积EuS,和采用对石墨烯无污染的电极制备方法,EuS/Graphene器件中载流子的迁移率在低温下高达～18000-26000 cm2V-1s-1,是普通石墨烯器件中的3～4倍。第五章,我们通过非局域测量方法,分别研究了 EuS/Graphene器件中的自旋轨道耦合作用和交换场。零磁场下,我们没有观测到基于自旋轨道耦合作用的自旋霍尔效应引起的的非局域信号,这说明在EuS和Graphene的复合结构中,石墨烯的自旋轨道耦合作用并没有被增强。而存在外加磁场时,我们观测到EuS/Graphene器件中的非局域信号要比BN/Graphene参照器件中的非局域信号更强,并且随磁场增长速度更快。基于Zeeman自旋霍尔效应理论,我们计算得到温度为1.5 K,外磁场为2.5 T时,通过磁近邻效应在EuS/Graphene器件中的石墨烯中引入的交换场可达3 T。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2017-05-01）
刘艺,刘亚彬,陈倩,汤章图,焦文鹤[3]（2016）在《一种新的铁磁超导体:CsEuFe_4As_4（英文）》一文中研究指出超导电性与铁磁性是两种相互对立的物理现象:超导体具有完全抗磁性,而铁磁体则产生自发磁化,两者很难共存.本文报道一种新型磁性超导体CsEuFe_4As_4,其晶体结构由FeAs超导层、非磁Cs单原子层以及磁性Eu单原子层沿c轴交替排列.实验测量表明,该材料在35.2K以下显示出大块超导电性.在15.5K以下,Eu~(2+)离子自旋呈铁磁排列,超导与之共存.因此,CsEuFe_4As_4是一种罕见的超导与铁磁共存的铁磁铁基超导体.(本文来源于《Science Bulletin》期刊2016年15期）
焦文鹤[4]（2014）在《铁基铁磁超导体研究以及Ta_4Pd_3Te_(16)的超导电性》一文中研究指出超导电性和铁磁性作为微观量子多体物理的宏观体现,是凝聚态物质的两个量子基态。轨道机制和自旋单态超导体中的顺磁效应的存在使得二者之间具有天然的不相容性。然而,随着凝聚态物理理论和实验研究的发展,它们的共存现象被逐渐揭开,具有超导和铁磁共存现象的材料也被发现,并表现出了很多奇异的物理性质。同时,由于超导电性对于人类生产生活的重要意义,探索新型超导材料和揭示新型超导体库珀(Cooper)对配对机制一直是凝聚态物理研究领域最重要的方向之一。本文主要关注两个方面的研究：其一是以铁基超导家族中EuFe2As2为母体化合物,通过化学掺杂得到叁种具有铁磁内场的超导体。其磁有序转变温度低于超导转变温度,因而被称作铁基铁磁超导体。S态的铁磁性Eu离子层的存在使得这一体系表现出铁磁和超导的相互作用。其二是我们所发现的新型层状超导体Ta4Pd3Te16。PdTe2链的存在赋予了此材料的准一维特性,考虑到低维体系中具有的丰富物理内涵,超导的出现也显得格外引人注意。具体来讲,本文的研究重点集中于叁个铁磁铁基超导体和一个新的低维超导体：(1)通过在EuFe2As2中Fe位的同价元素Ru掺杂,获得铁磁铁基超导体Eu(Fe0.75Ru0.25)2As2单晶。我们研究发现了这一材料表现出少见的各向异性超导电性,并给出了铁磁和超导共存的证据。最后,我们也讨论了在Eu(Fe1-xRux)2As2中的磁有序和超导随掺杂比例的演化并给出了各向异性的相图；(2)通过Fe位电子型Ir掺杂,得到铁磁铁基超导体Eu(Fe0.88Ir0.12)2As2单晶。其Eu原子层在超导转变之下表现出磁矩的再转向过程,铁磁内场的存在使得超导迈斯纳态消失；(3)通过Fe位电子型Rh掺杂,得到铁磁铁基超导体Eu(Fe0.91Rh0.09)2As2单晶。低温下磁通穿透的证据意味着自发磁通涡旋态的存在,EuFe2As2体系中铁磁和超导共存方式给出了清晰的物理图像；(4)超导体Ta4Pd3Te16单晶的超导电性及其强关联电子特性。所取得的主要创新成果如下：(1)成功生长出Fe位Ru掺杂的Eu(Fe0.75Ru0.25)2As2单晶,它的ab面和c方向电阻都在23K时发生超导转变,所不同的是,c方向电阻在23K以下始终没有达到零电阻态。为了证明这一现象的确是材料的本征属性,我们进行了单晶磁测量,发现当外场沿c方向时,ab面形成超导屏蔽电流,出现抗磁信号,而当外场方向平行于ab面时,没有出现抗磁信号。联系到c方向电阻在超导转变后的非零现象,我们认为正是非零电阻导致屏蔽超流无法形成。低温下外场沿c方向的磁滞回线表现出有零电阻但非迈斯纳态的“理想导体”的特征,而且沿ab面的表现出一般的铁磁体行为,初始磁化曲线无任何抗磁信号出现,与磁化率结果一致,同时进一步证实了各向异性的超导电性,各向异性的磁通密度以及钉扎力可能是引起各向异性超导的原因。基于和不含Eu的相同结构的其他铁基超导体的明显区别,我们研究了Eu(Fe1-xRux)2As2完整的超导相图。在超导区间0.2≤x≤0.5内,仅在0.2≤x≤0.25区间内低温下ρab=0,整个超导区间c方向电阻始终没有达到零电阻态,进一步说明了各向异性超导在整个超导区间是广泛存在的。在超导消失的掺杂比例附近伴随出现c方向晶胞参数的突变,意味着晶格塌陷。我们同时对Eu层的磁有序随掺杂演化过程进行了分析。(2)通过改进利用常规溶液法晶体生长的具体步骤,我们成功生长出了Fe位Ir掺杂的Eu(Fe0.88Ir0.12)2As2单晶。电阻测量结果证实其超导转变在22K,通过外磁场沿ab面和c方向的磁阻测量,我们观察到各向异性参数γ=Hc2ab/}Hc2c在低温下大约为1.3,和其他铁基超导体类似。同样根据Ginzburg-Landau理论,这种各向异性对于层状超导体是正常的。然而,在20K附近上临界场表现出奇异的各向异性,即γ<1,我们认为这是和Eu的局域磁矩由于磁关联导致的磁矩转向过程相联系的。进一步的各向异性磁化率测量结果也证实了这一图像的合理性,即S态的Eu2+磁矩在20K附近首先沿ab面方向排列,在更低的温度下,磁矩发生了沿c方向的偏转。我们标定了叁个特征温度,分别为超导转变温度ESC,Eu2+磁矩沿ab方向分布时的Tmab和沿c方向偏转时的Tmtilt。低场磁化率表明迈斯纳态在低温下是不存在的,因此Eu层的磁有序导致的铁磁分量使得体系处于混合态,表明了此材料为铁磁超导体。我们成功的将低温下沿c方向的磁滞回线分解出超导占主要因素的部分,证实了超导和铁磁共存。(3)成功生长出Fe位Rh掺杂的Eu(Fe0.91Rh0.09)2As2单晶。其超导转变温度为19.6K。在系统研究单晶的电学和磁学基本性质后,发现了在超导转变温度以下和Eu(Fe0.88Ir0.12)2As2基本相似的磁矩转向过程。此外,在磁有序温度Tm附近出现的电阻重入现象让我们联想到铁磁和超导共存方式之一的自发磁通涡旋或为引起此现象出现的根本原因。低温下的低场范围的磁滞回线表现出单晶处于混合态的特征,而且场冷模式下的磁化曲线在磁转变温度附近表现出升温测量高于低温测量的行为,这种磁滞效应被认为是在铁磁超导体中磁通钉扎效应引起的现象。为了进一步证明由于自发磁通涡旋(即磁通穿透)的存在造成单晶在低温下处于混合态,我们利用交流磁化率(χac)能反应磁通穿透所造成的磁滞效应这一优势,对单晶进行了交流磁化率研究,其结果证实了在低温下单晶处于混合态,从而和自发磁通涡旋作为此系统铁磁和超导共存的物理图像相一致。这里我们利用直流和交流磁化率的测量手段首次在铁磁铁基超导体中证实铁磁和超导共存方式-自发磁通涡旋。我们最后用示意图的方式描绘作为铁基铁磁超导体代表的Eu(Fe0.91Rh0.09)2As2中来源于Eu层的铁磁和来源于FeAs层的超导为何能够共存以及其共存的方式,将示意图的简单图像给出的上临界场相图和我们通过实验数据得到的上临界场相图对比,我们看到了很好的一致性,从而验证了我们对于铁基铁磁超导体中铁磁和超导相互作用方式的物理解释。(4)发现了新型超导体Ta4Pd3Te16,并成功生长出单晶样品。Ta4Pd3Te16是具有层状结构的新超导体,而且兼有准一维PdTe2链,准一维的链与链之间存在弱耦合形成层状晶面(-103)。其起始超导转变温度为4.62K,通过对其基本性质的研究发现,此超导体是典型的二类超导体。尽管超导比热跳变△C/(γTc)很接近弱耦合的BCS理论给出的值1.43,但比热数据拟合给出的较大的索末菲系数～42.8 mJ·K-2mol-1,以及低温下电阻曲线表现出的费米液体行为都意味着Ta4Pd3Te16存在着较强的电子之间相互作用。较大的Kadowaki-Woods系数(A/γ=0.211×10-5 μΩ·cm·mol2·K2·mJ-2)更是表明此材料属于强关联电子系统。因此,我们有理由相信在此准一维层状材料中可能出现非常规超导配对机制以及由于低维性导致的(自旋／电荷)密度波,相关问题值得进一步研究。(本文来源于《浙江大学》期刊2014-04-24）
宁文婷,金彪[5]（2014）在《铁磁-量子点-超导体异质结中的自旋电导(英文)》一文中研究指出分析铁磁-量子点-超导体异质结中,量子点内存在自旋翻转相互作用时的自旋输运问题.采用非平衡格林函数方法,计算隧穿自旋流和自旋电导.结果表明,即使在一般温度和自旋极化强度下,自旋电导依赖于铁磁体内交换场方向,产生可控的巨自旋磁阻效应.(本文来源于《中国科学院大学学报》期刊2014年01期）
焦文鹤,许祝安,曹光旱[6]（2013）在《铁基铁磁超导体》一文中研究指出超导电性与铁磁长程序是两个"敌对"的物质状态。长期以来,探索超导与铁磁共存是十分耐人寻味的课题。文章在回顾半个多世纪以来该课题主要进展的基础上,重点介绍了作者近年来对新型铁基铁磁超导体的发现和发展,最后对这类新材料的进一步研究进行了展望。(本文来源于《物理》期刊2013年02期）
张豪[7]（2012）在《重费米子超导体Ce_2PdIn_8和铁磁涨落超导体Ca_3Ir_4Sn_(13)的极低温输运性质研究》一文中研究指出自1911年Onnes发现汞的电阻在4.2K附近突然消失以来,超导作为凝聚态物理中一个重要的领域就一直得到大家的关注。随之而来的是长达半个世纪的理论研究,直到1957年Bardeen, Cooper, Schrieffer才取得突破性的进展。他们认为,超导态的出现是由库珀对的低温凝聚所致,尽管电子间彼此存在库伦排斥,低能下费米面附近的自旋和动量相反的电子间仍然能够通过交换声子产生吸引作用,进而两两结合成对,即库珀对(Cooper pairs)。基于这种配对原则使得库珀对可以用一个各向同性的自旋单态波函数来描述,即s波配对,这类超导体通常称作常规超导体。对于常规超导体而言,电声子相互作用的配对机制使得BCS理论预言了超导转变的最高温度为40K。这对寄希望于通过提高超导温度来实现大规模应用的人来说无疑是个沉重的打击。由于BCS成功的解释了金属元素和合金超导体的超导现象,并且成功的预期了部分超导体的超导转变温度,之后一段时间,超导现象一度被认为是物理学中被完美解决多体问题之一,1979年发现的重费米子超导体CeCu2Si2则对常规的超导理论提出了新的挑战,并在随后几十年中发展为一个重要的体系。1986年发现的铜基高温超导将非常规超导研究推向了新的高潮,其母体表现出的反铁磁和绝缘的特性更是超出了以往的理解。磁性和超导的关系逐渐成为研究的热点。2008年发现了LaO1-xFxFeAs在Tc=26K时发生超导转变,这是继铜基超导之后第二个高温超导家族——铁基超导,和铜基一样,铁基的母体也是反铁磁的层状结构,不同的是其母体是金属态。磁性和超导原本被认为是竞争的关系,但是从近些年来的研究中不难发现,磁性很有可能在反常的超导行为中扮演者重要的角色,这对于高温超导体的探索有着重要的意义。因此本文将研究的重点放在了磁性和超导的关联上,通过极低温的电输运和热输运手段研究了重费米子超导体Ce2PdIn8,以及跟铁磁自旋涨落相关的超导材料Ca3Ir4Sn13,具体研究结果如下：1.测量了重费米子超导体Ce2PdIn8单晶样品的电阻率和热导率,通过磁场下的电阻率发现,在上临界场Hc2处电阻率和温度呈线性的关系,随着磁场的增加,电阻率逐渐表现为费米液体行为ρ～T2,这表明了在上临界场附近出现了由磁场诱发的量子临界现象。在热导率测量中发现,零场下k/T存在一个很大的剩余线性贡献项；在低场下,随着磁场的增大,κ(H)/T呈现出显着的增加,这些现象表明Ce2PdIn8的超导能隙存在节点。而热导率在上临界场发生的跳变也意味着在超导态到正常态的转变中发生了一级相变。2.对超导样品Ca3Ir4Sn13(Tc=7K)进行了准粒子输运的研究。零场下的热导率显示不存在剩余线性项；在低场下,κ(H)/T随磁场缓慢的增加。这些表明Ca3Ir4Sn13的超导能隙不存在节点,即铁磁涨落同样品的超导电性间并没有必然的联系。而κ0(H)/T随磁场较快的增长有可能是能隙的各向异性引起的。(本文来源于《复旦大学》期刊2012-05-06）
利志平[8]（2012）在《铁磁半导体/d-波超导体/铁磁半导体双隧道结中的量子相干输运》一文中研究指出铁磁半导体是一种兼有磁性及半导体特点于一身的材料,在物理学、结晶学、光学、电学等方面均表现出一些独特的性质,因而具有广泛的应用前景。d波超导体是非常规超导体中的一种,在非常规超导体家族当中具有一定的代表性。d波超导体的一些理论结果,经过简单的变换或者是推广,基本上都可以直接应用于其它非常规超导体当中。近来,自旋电子学特别是超导旋电子学已经成为凝聚态物理研究中的重要领域之一,尤其通过测量超导结的隧道谱的一些基本参数,可以获得各种有关超导配对机制和能隙的信息。因此,对具有铁磁半导体接触的d波超导体隧道结的研究具有重要意义。本文中我们用扩展的BTK理论研究了铁磁半导体/d-波超导体/铁磁半导体双势垒隧道结,得到了相关几率、电导和隧道磁致电阻(TMR)随能量的变化关系,而且将之与s-波超导隧道结的结果进行了比较。本文对d-波超导体隧道结主要从叁方面进行了研究。第一,研究了β角(晶体的a轴和界面法线的夹角)为0和π/4时的带间耦合系数α对反射和透射几率、电导以及TMR的影响。结果发现,由于带间耦合作用,重空穴从左入射(重电子从右入射)时不仅有固有的正常反射和Andreev反射同时也有新型的正常反射和Andreev反射。随着耦合系数的改变,反射和透射几率随能量变化的特征基本不变,但是大小变化表现出了不同的特点。随着耦合系数的增加,电导随能量而减小。当界面势垒强度Z较小的时候TMR随着a的增大而减小,且幅度的减小越来越快,而当Z较大的时候TMR基本保持不变。第二,研究了势垒强度Z对反射和透射几率、电导及TMR的影响。我们发现,随着势垒强度的增加,相关的几率有些是增加,有些减小。电导随着势垒强度的增加而被抑制。当α较小时,TMR随着耦合系数α的增大而减小,且幅度的减小越来越快。第叁,我们将铁磁半导体/d-波超导体/铁磁半导体双势垒隧道结与铁磁半导体、s-波超导体/铁磁半导体隧道结的电导进行了比较,发现d-波超导体隧道结由于d-波超导体能隙的各向异性,其第一个波峰较其它波峰高,而s-波超导体的结果却相反。这些特点能够为实验上探测d-波超导体超导配对机制提供理论依据。(本文来源于《南京师范大学》期刊2012-05-04）
菅晓玲,顾强[9]（2010）在《A_1相p波超导体中的铁磁转变》一文中研究指出讨论了A1相p波超导态与铁磁态共存时超导电性对铁磁性的影响,发现自旋叁重态的库珀配对能够增强铁磁序参量。即使在磁性序参量非常微弱的情况下,铁磁转变的温度Tm也不会低于超导转变温度Tc。当Tm和Tc重合时,磁性转变呈现一级相变的特征。系统的比热在相变点处显示了跳跃性的变化。预期本文的理论模型可以用来描述铁磁超导体UGe2的性质。(本文来源于《广西大学学报(自然科学版)》期刊2010年06期）
廖艳华,董正超[10]（2010）在《具有铁磁绝缘层的双层f波超导体结的直流Josephson电流》一文中研究指出通过计算具有铁磁绝缘层的双层f波超导体结中铁磁绝缘层的磁散射对直流Josephson电流的影响,研究了f波超导体(fS)/铁磁绝缘层(FI)/f波超导体(fS)结的直流Josephson电流与温度和结两侧相位差((?))之间的关系.研究表明:fS/FI/fS结界面的粗糙散射和磁散射总是抑制结中准粒子的Andreev反射,降低流过fS/FI/fS结的直流Josephson电流,且结的直流Josephson电流随相位差的变化曲线强烈依赖于f波超导体的晶轴方位角(α).(本文来源于《低温物理学报》期刊2010年03期）
铁磁波超导体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
石墨烯是由单层碳原子基于sp~2杂化组成的六角蜂巢结构,是除了叁维的金刚石、石墨和无定形碳,零维的富勒烯,以及一维的碳纳米管之外,碳元素的二维同素异形体。石墨烯的晶格结构是分别由不等价的A位原子和B位原子单独组成的两套叁角格子组成的复式格子,其中A位原子和B位原子之间具有空间反演对称性,这使得石墨烯的能带结构中包含两套能量上简并,但是并不等价的能谷(K和K'),从而石墨烯中的电子具有额外的能谷自由度;石墨烯的价带和导带在K和K'点接触,从而载流子可为空穴或电子;在靠近K和K'点,石墨烯的能带色散关系是线性的,需要用狄拉克方程描述;电子的费米速度vF=106m/s,展现出相对论效应。总的来说,不同于传统半导体二维电子气,石墨烯是一种具有手性特征和相对论效应的狄拉克半金属。从而,石墨烯中展现出了许多独特的物理效应,如双极性输运、半整数量子霍尔效应和Klein隧穿等。作为天然的二维材料,石墨烯因诸多优异的电、光、力、热性能,具有广泛的应用前景。但是,也有一些特征使得石墨烯的应用受到很大的限制,比如零能隙限制了其在场效应管方面的应用,没有本征的自旋极化的电子限制了其在磁电子学上的应用,极弱的本征自旋耦合限制了其在自旋电子学方面的应用等。因此,如何调控石墨烯的这些特征,是当下的研究热点。本论文基于这一目的,围绕衬底和石墨烯间的近邻效应,研究了以二类超导体NbSe2薄片作为衬底,以及以铁磁绝缘的EuS薄膜作为覆盖层对石墨烯的电磁输运性质的影响。本论文结构安排如下:第一章,首先简要介绍了石墨烯的晶体结构、能带结构和制备方法。随后,简单介绍了石墨烯的一些基本电输运特性,以及和本论文相关的一些物理基础。第二章,简述了样品和器件的制备方法,以及器件的测量方法。主要包括二维材料的解理和定点转移技术,微纳加工技术,样品表征技术以及器件测量系统和测量方法。第叁章,我们构建了 Graphene/Al_2O_3/NbSe_2复合结构,研究了二类超导体NbSe2中的磁通涡旋线的动力学过程对石墨烯的量子输运的影响。当温度低于NbSe2的超导转变温度时,在低磁场范围,在石墨烯的纵向电阻率随磁场的变化曲线上,出现了非对称的磁致电阻率平台和磁滞行为。这一磁致电阻率平台和磁滞回线,来源于单晶NbSe2薄片边缘处的缺陷对磁通涡旋线的钉扎效应。第四章,我们制备了 EuS/Graphene复合结构,研究了铁磁绝缘体EuS对石墨烯电输运性质的影响。通过改善器件制备技术,包括低温(～80K)下在石墨烯上沉积EuS,和采用对石墨烯无污染的电极制备方法,EuS/Graphene器件中载流子的迁移率在低温下高达～18000-26000 cm2V-1s-1,是普通石墨烯器件中的3～4倍。第五章,我们通过非局域测量方法,分别研究了 EuS/Graphene器件中的自旋轨道耦合作用和交换场。零磁场下,我们没有观测到基于自旋轨道耦合作用的自旋霍尔效应引起的的非局域信号,这说明在EuS和Graphene的复合结构中,石墨烯的自旋轨道耦合作用并没有被增强。而存在外加磁场时,我们观测到EuS/Graphene器件中的非局域信号要比BN/Graphene参照器件中的非局域信号更强,并且随磁场增长速度更快。基于Zeeman自旋霍尔效应理论,我们计算得到温度为1.5 K,外磁场为2.5 T时,通过磁近邻效应在EuS/Graphene器件中的石墨烯中引入的交换场可达3 T。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
铁磁波超导体论文参考文献
[1].龚冬良,罗会仟.铁基超导体中的反铁磁序和自旋动力学[J].物理学报.2018
[2].张小强.石墨烯与第二类超导体及铁磁绝缘体间的磁近邻效应研究[D].中国科学技术大学.2017
[3].刘艺,刘亚彬,陈倩,汤章图,焦文鹤.一种新的铁磁超导体:CsEuFe_4As_4（英文）[J].ScienceBulletin.2016
[4].焦文鹤.铁基铁磁超导体研究以及Ta_4Pd_3Te_(16)的超导电性[D].浙江大学.2014
[5].宁文婷,金彪.铁磁-量子点-超导体异质结中的自旋电导(英文)[J].中国科学院大学学报.2014
[6].焦文鹤,许祝安,曹光旱.铁基铁磁超导体[J].物理.2013
[7].张豪.重费米子超导体Ce_2PdIn_8和铁磁涨落超导体Ca_3Ir_4Sn_(13)的极低温输运性质研究[D].复旦大学.2012
[8].利志平.铁磁半导体/d-波超导体/铁磁半导体双隧道结中的量子相干输运[D].南京师范大学.2012
[9].菅晓玲,顾强.A_1相p波超导体中的铁磁转变[J].广西大学学报(自然科学版).2010
[10].廖艳华,董正超.具有铁磁绝缘层的双层f波超导体结的直流Josephson电流[J].低温物理学报.2010