导读:本文包含了静态方程论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:功角,静态稳定性,能量函数方程,负扰动
静态方程论文文献综述
徐浩铭[1]（2017）在《基于能量函数方程的发电机功角静态稳定性分析》一文中研究指出着重分析负扰动下发电机的功角静态稳定性。借助能量函数方程,推导出瞬态功角极限与稳态功角的解析式,从而可以确定发电机在任何负扰动下是否稳定。在负扰动引起发电机功角不稳定的情况下,本文还推导出瞬态功角与调整功角的解析式,并结合算例,对解析式进行应用和分析。本文解析式的提出,以便于相关的技术人员进行计算和分析,同时对发电机的稳定运行起到一定的指导意义。(本文来源于《杨凌职业技术学院学报》期刊2017年04期）
李明芮,黎浩峰,陈文振,邢晋[2]（2016）在《改进准静态本征函数法求解反应堆时空中子动力学方程》一文中研究指出本文提出一种改进准静态本征函数法并用于求解时空中子动力学方程。在改进准静态近似条件下,利用因子分解法将中子通量密度分解为幅函数和形状函数,进而采用本征函数法求解形状函数轴向和径向的近似解析解。在求解幅函数过程中,将幅函数化简为点堆模型下的形式进行求解,最终导出反应堆叁维时空中子动力学方程的解析解。与其他解析法和数值解相比,改进准静态本征函数法的适用范围更广,计算速度更快。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2016年07期）
潘瑞伟,曹立华,庄振业[3]（2016）在《静态平衡岬湾海岸理论中抛物线方程在海滩养护中的应用》一文中研究指出岬湾海岸是全球重要的海岸地形,约占全球岸线的51%。岬间海滩又是岬湾海岸地形中最重要的组成部分。20世纪40年代以来,海洋地质学家和海岸工程师们对岬湾海岸做了大量的研究。尤其在20世纪80年代,有关抛物线形状海湾方程的成果发表和后来相关计算机软件的开发,都对判断岬湾岸线稳定性和预测岬头下游海岸的静态平衡起到至关重要的作用。详细介绍了静态平衡岬湾的概念,并且通过在由动态平衡向静态平衡转化、以岸外坝群保护平直沙岸、提高单岬或丁坝下游的稳定性等方面的具体应用,验证了方程的有效性。通过适当的人工构筑物,配合人工养滩,创造静态平衡的海滩,对海岸带的开发和保护具有重要意义。(本文来源于《海洋地质前沿》期刊2016年06期）
李晓蒙[4]（2015）在《超声作用下准静态空化泡运动方程及等温态液滴运动方程的研究》一文中研究指出本文以R-P空化泡方程的理论研究为基础,运用理想气体多方过程定义及正压性流体压力函数推导出一种新的空化泡运动方程,此过程巧妙地消去了多方指数,使多方指数取值对空化泡运动研究结果的影响转移到了外加超声场和气泡瞬时大小上。超声作用过程中声场和气泡瞬时大小都是动态的,与多方指数取某一固定值相比,更能准确地反应气泡的热力学状态。因此,此方程可用于由无数无限短多方过程组成的各种准静态过程。数值模拟结果表明声压幅值越大、超声频率越低、表面张力和连续相液体粘滞系数越小、初始半径越大,气泡运动越剧烈；表面张力与连续相液体粘滞系数减小到一定程度后,其变化对气泡运动几乎就没有影响。与绝热系数取1.67的绝热态空化泡运动方程模拟结果相比可知：声压幅值越大,气泡从生长到收缩至初始半径R=Ro的过程中,绝热态和准静态空化泡运动方程所得气泡运动情况就越接近一致,且当声压幅值足够大时,无论超声频率、表面张力系数以及连续相液体粘滞系数取值多少,此阶段都可近似看做准静态绝热过程；当初始半径相当小时,气泡从生长到收缩至初始半径R=Ro的过程也可近似当成准静态绝热过程,但初始半径比较大时,此阶段不能当成绝热过程处理,而应属于其它准静态过程；气泡运动到小于初始半径即快要崩溃时不能当成准静态绝热过程,也应属于其它准静态过程。其次,鉴于两种不相混溶液中分散相液滴模型与空化泡模型的异同(相同处：单个空化泡模型可简化成超声场中无限大区域液体中存在的一个微小球型气泡,单个液滴模型可简化成超声场中无限大区域液体中存在的一个与之不相混溶的微小球型液滴,因此液滴和空化泡有相同的外形和外在环境。不同处：空化泡模型中气泡壁内外分别为气体和液体,气泡壁是由气液两相组成的气液表面；液滴模型中液滴壁内外都为液体,液滴壁是由液液两相组成的液液界面。)且其在超声场中的运动都依据能量守恒原理,本文对其不同处加以考虑,主要做出以下变动：用液液界面张力代替气液表面张力,用液体等温状态方程推导出的液滴壁的受力代替用理想气体状态方程推导出的空化泡壁的受力,后借鉴空化泡方程推导理论,得出超声作用下等温态液滴运动方程。对此方程进行数值模拟,结果表明,两相液体中分散相液滴在超声作用下所发生的变化,不仅取决于液滴本身及连续相液体的参数,也取决于外界所加超声激励参数。对于不同连续相液体所对应的不同声速,密度,粘滞系数而言,声速对液滴半径变化几乎没影响,密度和粘滞系数越小液滴半径变化越明显,静压越大液滴越不容易发生体积变化,初始半径越大液滴变化幅度越小,当初始半径足够大时,即使有强超声作用,液滴半径也很难发生变化；在液滴与连续相液体确定的情况下,超声激励声压幅值越大或频率越低液滴半径增长幅度越大。当激励频率足够大时,液滴半径几乎处于初始半径的稳定状态。在超声激励下与液滴压缩相比液滴增长更明显些。通过分析油相中水滴在超声场中半径变化的模拟结果,可以推测出反相乳液系统或类似于反相乳液系统其内部近似水滴部分在超声作用下也可能发生增长和微小收缩现象,并且增长收缩程度不仅取决于外加超声场的各个参量,而且取决于所研究系统本身的一些参量。(本文来源于《陕西师范大学》期刊2015-05-01）
刘吉臻,刘彧昕,王玮[5]（2015）在《基于汽水分布方程的热力发电机组凝结水节流静态负荷响应特性》一文中研究指出以火电机组热力系统汽水分布通用矩阵方程为基础,对机组负荷变化量与凝结水质量流量变化量之间的关系进行了探讨,建立了二者之间的函数关系式,达到了通过调节凝结水质量流量变化量来满足负荷需求的目的.以大唐盘山电厂600 MW机组为例,对上述函数关系式进行了分析与验证.结果表明:在工况确定时,利用所得函数关系式,改变一定量的凝结水质量流量,可以达到改变确定负荷量的目的;在不同工况下,负荷越大,采用凝结水节流这一方法所得到的效果越好.(本文来源于《动力工程学报》期刊2015年04期）
徐德云[6]（2015）在《带有分数阶拉普拉斯算子的静态Hartree方程的正解的分类》一文中研究指出这篇文章中,我们主要研究分数阶静态的Hartree方程的正解的性质,其中n>1,α∈(1,n),p>1.上述方程可以理解为如下的含有Riesz位势的积分系统论文由叁部分组成,我们分别在第二章到第四章中阐述。第二章主要阐述了积分方程可以看作微分方程在某种意义下的等价形式。其中,傅里叶变换起到重要作用。此外,利用反证法,我们通过放缩和敛散性推出矛盾,从而得到积分方程的解存在的一个必要条件。第叁章主要给出正解分类的一系列等价条件。其中,Hardy-Littlewood-Sobloev不等式,压缩映射诱导的正则提升引理和积分形式的移动平面法均扮演本质角色。第四章主要讨论了解的光滑性提升。本章由两部分组成,第1部分我们利用4个论断结合压缩映射原理证明解有更好的可积性,再利用古典的奇异积分估计证明了解是可微的。第2部分我们利用2种方法证明解的可积性蕴含着临界条件。法一：利用积分方程,直接推导积分形式的Pohozaev恒等式,我们可以得到使解可积而包含的临界指标。法二：利用微分方程的变分结构,从泛函的伸缩变换性质推导Pohozaev恒等式,我们也能得到相同结论。(本文来源于《南京师范大学》期刊2015-03-15）
王楠,李晓蕾,史建文[7]（2014）在《一类转子-轴承-密封系统在静态偏置下的动力学方程建模和仿真》一文中研究指出在Muszynska密封流体激振力模型中,考虑了密封腔中轴颈静态偏置的影响,建立了非线性转子-轴承-密封系统的动力学模型.其中,数值仿真了转速等因素对系统动态响应所造成的影响,给出了系统响应随转子偏心量、转速变化的分岔图、Poincare截面图、轴心轨迹图、时间响应图和最大Lyapunov指数图等.(本文来源于《云南民族大学学报(自然科学版)》期刊2014年03期）
杨云波[8]（2013）在《不可压的N-S方程的粘性极限、初值问题广义解及静态解存在性》一文中研究指出本文讨论不可压的Navier-Stokes方程的粘性极限、初值问题广义解及静态解存在性，第一部分，讨论了二维空间中Navier-Stokes方程的粘性极限,当粘性系数μ→0时，Navier-Stokes方程的强解趋于Euler方程的弱解;若Euler方程的解存在，那么当μ→0时，Navier-Stokes方程的解稳定趋于Euler方程的解.第二部分，讨论了Navier-Stokes方程初值问题的广义解，通过将Navier-Stokes方程转化为积分方程，用双线性不动点定理证明了Navier-Stokes方程初值问题解的存在性.第叁部分，讨论了一类静态叁维Navier-Stokes方程中，当粘性系数σ=1时，通过对粘度系数σ的控制，采用双线性不动点定理证明了在极小外力作用下，静态解的存在性.(本文来源于《云南师范大学》期刊2013-04-10）
杨云波,武艳云,曹文慧,胡鹏[9]（2012）在《在极小外力作用下一类静态Navier-Stokes方程的解的存在性》一文中研究指出本文讨论了σ≠1情形下的一类静态叁维Navier-Stokes方程,通过对粘度系数σ的控制,采用双线性不动点定理证明了在极小外力作用下,该方程在Lp和Lp,∞空间中解的存在性。(本文来源于《中国科技信息》期刊2012年13期）
宋灵宇,张雅荣[10]（2011）在《广义静态梁方程非负解的存在性》一文中研究指出运用Leray-Schauder拓扑理论,证明了广义静态梁方程和静态梁方程非负解的存在性,仅要求非线性项f在原点的某个邻域满足一定的符号条件,突破了以往对非线性项f的增长性限制.所获结果对工程设计具有重要的理论意义和实用价值.(本文来源于《纯粹数学与应用数学》期刊2011年04期）
静态方程论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文提出一种改进准静态本征函数法并用于求解时空中子动力学方程。在改进准静态近似条件下,利用因子分解法将中子通量密度分解为幅函数和形状函数,进而采用本征函数法求解形状函数轴向和径向的近似解析解。在求解幅函数过程中,将幅函数化简为点堆模型下的形式进行求解,最终导出反应堆叁维时空中子动力学方程的解析解。与其他解析法和数值解相比,改进准静态本征函数法的适用范围更广,计算速度更快。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
静态方程论文参考文献
[1].徐浩铭.基于能量函数方程的发电机功角静态稳定性分析[J].杨凌职业技术学院学报.2017
[2].李明芮,黎浩峰,陈文振,邢晋.改进准静态本征函数法求解反应堆时空中子动力学方程[J].原子能科学技术.2016
[3].潘瑞伟,曹立华,庄振业.静态平衡岬湾海岸理论中抛物线方程在海滩养护中的应用[J].海洋地质前沿.2016
[4].李晓蒙.超声作用下准静态空化泡运动方程及等温态液滴运动方程的研究[D].陕西师范大学.2015
[5].刘吉臻,刘彧昕,王玮.基于汽水分布方程的热力发电机组凝结水节流静态负荷响应特性[J].动力工程学报.2015
[6].徐德云.带有分数阶拉普拉斯算子的静态Hartree方程的正解的分类[D].南京师范大学.2015
[7].王楠,李晓蕾,史建文.一类转子-轴承-密封系统在静态偏置下的动力学方程建模和仿真[J].云南民族大学学报(自然科学版).2014
[8].杨云波.不可压的N-S方程的粘性极限、初值问题广义解及静态解存在性[D].云南师范大学.2013
[9].杨云波,武艳云,曹文慧,胡鹏.在极小外力作用下一类静态Navier-Stokes方程的解的存在性[J].中国科技信息.2012
[10].宋灵宇,张雅荣.广义静态梁方程非负解的存在性[J].纯粹数学与应用数学.2011