导读:本文包含了胶子分布论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:部分子分布函数,横向动量依赖的胶子分布函数,小x
胶子分布论文文献综述
王曼曼[1]（2017）在《高能核物理中横向动量依赖的胶子分布函数的研究》一文中研究指出强子结构的研究是高能核物理的主要课题之一。高能核结构的理论研究主要是通过量子色动力学等理论工具,计算各种高能散射过程,来深入研究强子(质子)和原子核的内部结构,特别是强子内部夸克和胶子的分布函数。本文从深度非弹散射出发,给出了强子的结构函数,并定义了费曼部分子分布函数,随之介绍横向动量依赖的部分子分布函数,之后,介绍小x中的两种横向动量依赖的胶子分布函数,然后,我们简介了其它的几种部分子分布函数,最后对本文内容进行了总结和展望。(本文来源于《华中师范大学》期刊2017-05-01）
张静雅[2]（2017）在《强耦合QGP介质中的胶子分布与喷注淬火的的细致平衡效应》一文中研究指出本文分析了夸克胶子等离子体(QGP)中强相互作用对胶子分布的影响,并且研究了在此影响下的喷注淬火的细致平衡效应。夸克胶子等离子体(QGP)是在高温高密的极端物质条件下形成的一种在夸克层次上的新物质形态。喷注淬火效应是探测夸克胶子等离子体(QGP)是否形成的重要硬探针信号。喷注淬火效应所描述的是在相对论性重离子碰撞中,部分子喷注在穿过强相互作用介质时由于多重散射而损失能量。但同时,喷注也会吸收胶子而获得能量,形成细致平衡效应。在细致平衡效应中,喷注所吸收的胶子来源于夸克胶子等离子体。在此前的研究中,采用的胶子分布是玻色分布,这是一种忽略粒子间相互作用的近独立子系统的分布。而夸克胶子等离子体是强耦合系统,胶子之间的强相互作用力会导致其分布不再是理想气体的分布形式。本文首先介绍了细致平衡效应影响下的喷注淬火理论的基本理论框架与计算方法。接着介绍非广延统计物理学的基本物理思想。由于Boltzmann-Gibbs统计在分析长程关联系统时的奇异性和由此导致的局限性,本文利用非广延统计学对强相互作用系统的胶子分布进行分析。在第四部分,本文分析了胶子之间的相互作用势能,并将相互作用势能代入几率方程,继而求解得到胶子系统的非广延参数q,通过q偏离1的程度来体现强相互作用的影响。利用所得的非广延参数,我们得到强相互作用影响下的胶子分布,我们发现相对于理想玻色气体而言,更多的胶子聚集在低能态,而高能态占据的胶子数更小。然后,利用我们所得的强相互作用影响下的胶子分布函数,我们分析了喷注淬火的细致平衡效应。我们利用GLV的opacity展开的方法,计算了喷注在零阶和一阶层次上辐射和吸收胶子的能量变化。我们发现对于中等横动量区的喷注而言,考虑强相互作用影响下的吸收能量相比于自由玻色气体情况而言明显增强,而对于高横动量区的喷注而言,该作用的影响并不明显。最后,我们对本文的相关工作进行总结并展望,本文的研究将对中等横动量区的q以及核修正因子造成影响,在考虑我们所提出的效应的影响下,实验所定出的相关参数将得到改写。(本文来源于《大连理工大学》期刊2017-05-01）
陈勋,冯笙琴[3]（2016）在《相对论重离子碰撞夸克胶子等离子体对磁场分布的影响》一文中研究指出首先利用Woods-Saxon分布,计算相对论重离子碰撞磁场空间分布;并在此基础上考虑夸克胶子等离子体(QGP)的响应,假定QGP为理想导体情况下,研究磁场在QGP环境下的分布特征。(本文来源于《黄冈师范学院学报》期刊2016年03期）
金晓燕[4]（2015）在《大动量转移下胶子广义部份子分布函数研究》一文中研究指出在有大动量交换的单举过程(Inclusive process)中,可以证明其散射截面可以因子化为部份子分布函数和硬散射核的卷积形式。该过程涉及到的量有部份子分布函数(PDF)以及横向动量依赖的部份子分布(TMDPDF)。而对于遍举过程(Exclusive process),只有少数过程被证明因子化定理成立,其对应的非微扰量是形状因子(Form factor),广义部份子分布(Generalized parton distributions)等。广义部份子分布(GPD)可以被看做带有纵向动量份数x的部份子形状因子。因此,GPDs描述了核子内部部份子纵向动量和横向位置的叁维分布。目前对GPD的研究主要是通过一些模型来进行参数化或者是用格点QCD来进行研究,但是在大动量交换下,Pervez Hoodbhoy等发现可以通过微扰QCD计算GPD。本文将他们对夸克GPD计算的办法推广到了胶子GPD的研究,研究胶子GPDs中的H(x,ξ,t)的相关情况。通过微扰QCD可以将H(x,ξ,t)写成分布振幅与微扰硬核的卷积形式。先计算得出领头阶下π介子与质子的硬核结果,得到胶子GPD的微扰硬核与分布振幅卷积的解析结果,取π介子与质子分布振幅的不同模型,最后得出数值结果。这里,对π介子我们采用了AS (Asymptotic),CZ (Chernyak and Zhitnitsky)模型。对于质子采用同样的办法,得到质子胶子GPD微扰硬核与分布振幅卷积的解析结果,对质子我们取了CZ (Chernyak and Zhitnitsky),KS (King and Sachrajda),GS(Gari and Stefanis)模型。通过一系列编程计算得到胶子GPD随x,ξ变化的数值关系。这些关系对GPDs模型构造能有一定的限制作用,对进一步研究很高能量下胶子引起的深虚介子产生过程(DVMP)有一定的价值。(本文来源于《南京师范大学》期刊2015-03-01）
刘植凤,刘娜,张艳红[5]（2012）在《LHC上J/ψ粒子的产生对束缚核子胶子分布函数的约束》一文中研究指出根据色蒸发模型,应用EKS98及HKM04的程序,计算了在LHC上p-Pb碰撞过程中J/ψ粒子的微分产值比.在LHC的能量范围内,此比值近似于胶子的核效应因子.本文数据与未来LHC上p-Pb碰撞的实验数据对比,可以修正高能时此二种程序对束缚核子胶子分布函数的描述,对束缚核内胶子密度提供高能时的约束.(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2012年01期）
刘植凤,刘娜[6]（2011）在《LHC上p-p碰撞中J/Ψ粒子的产生与胶子分布函数》一文中研究指出采用3种部分子分布函数,计算了COM、CEM两种产生模式下LHC上不同p-p碰撞能量时J/ψ粒子的产值,结果表明在相同的产生模式下,较高碰撞能量时不同的部分子分布函数的结论略有差异;针对p-p碰撞而言,两种产生模式的结论有所不同.本文的结论与未来LHC的实验数据对比,可以为部分子分布函数,尤其是胶子分布函数提供大标度时的约束,进而加深我们对物质结构层次的理解,有助于研究强产生过程的微扰演化.(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2011年02期）
高永华,侯召宇,王艳召,曹鹤飞,东艳晖[7]（2007）在《核内胶子分布函数的核效应参数公式》一文中研究指出利用改进的核密度模型和动量守恒条件,找到了核内胶子分布函数的核效应参数公式,其中利用了已经建立的核密度与原子核的平均结合能之间的联系.利用该模型所得到的核内胶子分布函数,对轻子打靶核的J/ψ光生过程的核效应给出了满意的解释,深化了核内胶子分布函数受核效应影响的认识.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2007年12期）
魏会领,陈刚[8]（2007）在《夸克喷注与胶子喷注角分布特性的研究》一文中研究指出用蒙特卡洛模拟Jetset7.4产生质心能量为91.2GeV的正负电子对撞事件.在引入喷注的圆锥角后,对不同味的夸克喷注和由不同味夸克发射的胶子产生的喷注的角分布特性进行了仔细研究.结果发现,在相同的能量下,胶子喷注的角分布范围比夸克喷注的角分布范围要明显宽一些.在带电粒子数、横动量相同的条件下,胶子喷注的平均圆锥角比夸克喷注的平均圆锥角大很多.喷注的平均圆锥角随带电多重数以及喷注的横动量的分布都呈线性正关联.由不同味的夸克发射的胶子产生的喷注的圆锥角分布特性相同;而不同味的夸克喷注的圆锥角分布存在明显的差异.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2007年10期）
苗文丹[9]（2006）在《η_c与γ协同产生与核内胶子分布》一文中研究指出EMC效应反映了束缚核子结构函数与自由核子结构函数的差异,说明束缚核子内部的夸克—胶子分布与自由核子的夸克—胶子分布明显不同。在EMC效应发现后,提出许多模型从不同的观点出发,研究和探寻核子结构函数核效应的物理本质,但是这些模型都带有可调整的参数,并且拟合实验的数据点少,所用模型不能在一个统一的框架内对整个x区的核效应给出合理地解释。为克服以上缺点,K.J.Eskola等和M.Hirai等利用不依赖于物理模型的整体分析,通过拟合现有轻子—原子核深度非弹性散射以及高能质子—原子核碰撞核Drell-Yan过程实验数据,分别得到了束缚核子中的部分子分布函数。 本文使用不依赖于模型的束缚核子的胶子分布函数,在色八重态模型的框架内,研究了质子—质子,质子—原子核碰撞的η_c与γ协同产生过程。我们计算了p-Au、p-p碰撞η_c与γ协同产生过程的微分截面dσ/dp_T的比值,发现η_c与γ协同产生过程与核内束缚核子的胶子分布函数关系密切,通过对高能质子与原子核碰撞η_c与γ协同产生过程的实验研究,可以加深我们对核内胶子分布的认识。(本文来源于《河北师范大学》期刊2006-04-28）
阎占元,白占武,马金英[10]（2003）在《π介子的胶子分布函数对J/Ψ衍射产生的影响》一文中研究指出利用双胶子交换模型并结合重夸克偶素的色八重态产生机制,计算了π与p碰撞过程中J/ 的衍射产生总截面随质心系能量的变化情况。结果发现:随着质心系能量的增加J/ 衍射产生的总截面逐渐增大:不同的π介子中的胶子分布函数给出的总截面随着质心系能量的增加相差逐渐加大,在质心系能量为300 GeV时,总截面的差距为11％。对总截面的贡献主要来自于π介子中x1在0.01到0.50范围内的胶子,由于质子中胶子的分部函数已经探测得比较准确,所以高能实验对这一过程的研究,可以进一步了解π介子中的胶子分布函数并有效检验双胶子交换模型。(本文来源于《华北电力大学学报》期刊2003年02期）
胶子分布论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文分析了夸克胶子等离子体(QGP)中强相互作用对胶子分布的影响,并且研究了在此影响下的喷注淬火的细致平衡效应。夸克胶子等离子体(QGP)是在高温高密的极端物质条件下形成的一种在夸克层次上的新物质形态。喷注淬火效应是探测夸克胶子等离子体(QGP)是否形成的重要硬探针信号。喷注淬火效应所描述的是在相对论性重离子碰撞中,部分子喷注在穿过强相互作用介质时由于多重散射而损失能量。但同时,喷注也会吸收胶子而获得能量,形成细致平衡效应。在细致平衡效应中,喷注所吸收的胶子来源于夸克胶子等离子体。在此前的研究中,采用的胶子分布是玻色分布,这是一种忽略粒子间相互作用的近独立子系统的分布。而夸克胶子等离子体是强耦合系统,胶子之间的强相互作用力会导致其分布不再是理想气体的分布形式。本文首先介绍了细致平衡效应影响下的喷注淬火理论的基本理论框架与计算方法。接着介绍非广延统计物理学的基本物理思想。由于Boltzmann-Gibbs统计在分析长程关联系统时的奇异性和由此导致的局限性,本文利用非广延统计学对强相互作用系统的胶子分布进行分析。在第四部分,本文分析了胶子之间的相互作用势能,并将相互作用势能代入几率方程,继而求解得到胶子系统的非广延参数q,通过q偏离1的程度来体现强相互作用的影响。利用所得的非广延参数,我们得到强相互作用影响下的胶子分布,我们发现相对于理想玻色气体而言,更多的胶子聚集在低能态,而高能态占据的胶子数更小。然后,利用我们所得的强相互作用影响下的胶子分布函数,我们分析了喷注淬火的细致平衡效应。我们利用GLV的opacity展开的方法,计算了喷注在零阶和一阶层次上辐射和吸收胶子的能量变化。我们发现对于中等横动量区的喷注而言,考虑强相互作用影响下的吸收能量相比于自由玻色气体情况而言明显增强,而对于高横动量区的喷注而言,该作用的影响并不明显。最后,我们对本文的相关工作进行总结并展望,本文的研究将对中等横动量区的q以及核修正因子造成影响,在考虑我们所提出的效应的影响下,实验所定出的相关参数将得到改写。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
胶子分布论文参考文献
[1].王曼曼.高能核物理中横向动量依赖的胶子分布函数的研究[D].华中师范大学.2017
[2].张静雅.强耦合QGP介质中的胶子分布与喷注淬火的的细致平衡效应[D].大连理工大学.2017
[3].陈勋,冯笙琴.相对论重离子碰撞夸克胶子等离子体对磁场分布的影响[J].黄冈师范学院学报.2016
[4].金晓燕.大动量转移下胶子广义部份子分布函数研究[D].南京师范大学.2015
[5].刘植凤,刘娜,张艳红.LHC上J/ψ粒子的产生对束缚核子胶子分布函数的约束[J].华中师范大学学报(自然科学版).2012
[6].刘植凤,刘娜.LHC上p-p碰撞中J/Ψ粒子的产生与胶子分布函数[J].华中师范大学学报(自然科学版).2011
[7].高永华,侯召宇,王艳召,曹鹤飞,东艳晖.核内胶子分布函数的核效应参数公式[J].高能物理与核物理.2007
[8].魏会领,陈刚.夸克喷注与胶子喷注角分布特性的研究[J].高能物理与核物理.2007
[9].苗文丹.η_c与γ协同产生与核内胶子分布[D].河北师范大学.2006
[10].阎占元,白占武,马金英.π介子的胶子分布函数对J/Ψ衍射产生的影响[J].华北电力大学学报.2003
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