导读:本文包含了受激布里渊散射阈值论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:光纤放大器,受激布里渊散射,窄线宽,相位调制
受激布里渊散射阈值论文文献综述
刘雅坤,王小林,粟荣涛,马鹏飞,张汉伟[1]（2017）在《相位调制信号对窄线宽光纤放大器线宽特性和受激布里渊散射阈值的影响》一文中研究指出高功率窄线宽光纤放大器的输出功率主要受限于受激布里渊散射(SBS)效应,通过相位调制进行线宽展宽可以有效抑制SBS效应.基于窄线宽光纤放大器中的SBS动力学模型,研究了正弦信号、白噪声信号和伪随机编码信号(PRBS)对窄线宽光纤放大器光谱特性与SBS阈值的影响.研究发现,采用不同信号进行相位调制时,调制频率和调制深度等参数对调制后激光光谱的谱线间隔、谱线数目与光谱平整度的影响存在较大差异,进而影响放大器的线宽特性和SBS阈值.通过对比分析,给出了调制信号的类型选择和参数优化原则,能够为窄线宽光纤放大器的相位调制系统设计提供参考.(本文来源于《物理学报》期刊2017年23期）
张永宁,张明江,刘毅,张建忠,刘慧[2]（2016）在《激光线宽对光纤受激布里渊散射阈值的影响》一文中研究指出理论分析了线宽对受激布里渊散射阈值的影响,使用噪声信号直接调制分布反馈半导体激光器构成可调线宽激光光源,搭建了受激布里渊散射阈值测量系统.结果表明,可调线宽激光的频谱与所使用的噪声信号的频谱类似,光谱与分布反馈半导体激光器输出光的光谱相比明显展宽.当可调线宽激光光源使用400 m V噪声信号进行调制时,长度为900 m单模光纤的受激布里渊散射阈值为616 m W,与使用DFB激光器测量的106 m W阈值相比,提高了7.6 d B.因此,可调线宽激光光源可以提高光纤的受激布里渊散射阈值,增加长距离光纤通信和光载电能传输系统中的光功率.(本文来源于《深圳大学学报(理工版)》期刊2016年01期）
朱学华[3]（2015）在《大口径非聚焦泵浦的受激布里渊散射阈值及脉冲压缩研究》一文中研究指出惯性约束核聚变(ICF,Inertial Confinement Fusion)是解决未来能源危机的重要途径。为实现ICF聚变点火,提出了多种点火方案。其中冲击点火是一种可以用现役激光驱动器能量实现的新型点火方式,它的实现需要~100k J、~200ps的激光脉冲。为了获得这种高能量的百皮秒脉冲,采用传统方法(如CPA、MOPA等)很难实现。基于受激布里渊散射(SBS,stimulated Brillouin scattering)效应,利用高能量纳秒脉冲放大百皮秒脉冲,可以获得很高的放大效率,这种方案结构简单、成本低,是产生ICF冲击点火脉冲的有效途径。布里渊放大效率随泵浦光能量的增大而提高。但当泵浦能量增大到一定程度,会产生自激的SBS,造成放大效率和信噪比的降低。因此,研究这种非聚焦情况下纳秒脉冲的自激SBS阈值对面向ICF点火脉冲的布里渊放大器的设计具有指导意义。本论文根据现役ICF激光驱动器的输出脉冲特性(3~5ns近平顶脉冲),以常用重氟碳液体材料(FC-40、FC-770等)为非线性介质,对大口径激光非聚焦泵浦的SBS阈值及脉冲压缩效应进行了系统的研究。首先,从描述SBS过程的耦合波方程出发,采用特征线的方法,建立数值计算模型。并利用此模型理论模拟了泵浦参数、介质参数等对SBS阈值的影响,得出决定特定结构中SBS阈值的关键因素。另外,在小信号近似条件下,推导出了描述瞬态SBS阈值的解析表达式。其次,在非聚焦结构中,结合统计学理论,提出了大口径激光近场分布不均匀的情况下评价SBS阈值的方法。引入“热斑系数”的概念,指出非均匀激光近场作用下的SBS阈值为理想平面波泵浦的SBS阈值与此热斑系数的比值。并进行了相应的实验研究,实验结果与理论结果符合得较好。再次,研究了两种提高SBS阈值注入能量的方案:(1)在百皮秒脉冲的布里渊放大装置中,由于此种子光的存在,泵浦光的自激SBS阈值能量与无种子注入时相比有所提高,其作用机制是强种子光与自发散射光间的增益竞争;(2)利用相位调制离散谱提高SBS阈值能量能量,将单根光谱线分裂成多根光谱线,功率谱密度的降低,使SBS阈值能量得到提高。从理论上阐明了这种阈值能量提高方法的作用机制,研究了谱线间隔及相位调制深度对阈值能量提高倍数的影响,结果表明,当谱线间隔大于介质布里渊增益谱宽的5倍时,各谱线独立激发SBS效应,阈值能量由分立谱线中谱密度最大的频谱成分决定;实验上以叁等幅光谱线作为泵浦光源,开展了相关研究,实验结果与理论结果一致。最后,提出了超高斯脉冲自泵浦SBS的理论,并研究了其在高能量脉冲压缩方面的应用。建立了描述这一效应的数值计算模型,仿真分析了超高斯脉冲阶数、介质参数、结构参数等对自泵浦SBS效应的影响。实验上首先证明了自泵浦SBS效应的存在;然后基于这一效应,以哈工大自主搭建的高功率钕玻璃激光系统为光源,以FC-40为SBS介质,在非聚焦泵浦的结构中,获得了3J,360ps的压缩脉冲输出。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2015-12-01）
陈燕,任海兰,张鹏[4]（2014）在《提高受激布里渊散射阈值的研究与实现》一文中研究指出通过增大入射光线宽来提高光传输系统中的受激布里渊散射的阈值光功率。首先在理论上分析通过改变直接电流调制和电吸收调制器的调制电流能增大入射光线宽,从而得出可以采用这两种方法来增大受激布里渊散射的阈值光功率;然后通过实验验证了其效果。实验结果显示,通过改变直接电流调制和电吸收调制器的调制电流,使受激布里渊散射的阈值光功率增大了约5dB。因此可以采用这两种方法来提高受激布里渊散射的阈值。(本文来源于《光电子技术》期刊2014年03期）
王菊巍[5]（2013）在《光纤中受激布里渊散射慢光阈值和应用研究》一文中研究指出本论文工作主要围绕以下项目展开：国家自然科学基金项目(项目编号：61167005)；甘肃省自然科学基金项目(项目编号：1112RJZA017)；甘肃省自然科学基金项目(项目编号：1112RJZA018)。在单模光纤中,当光的入射功率达到一定强度,就会产生非线性效应,增加光信号的误码率。光纤受激布里渊散射具有阈值低,容易产生的特点,易于光纤慢光的产生,以用于光纤传感、光缓存、光纤陀螺等方面。论文主要工作：1.与他人合作,总结出一种在第叁通信窗口处分析单模光纤中布里渊散射阈值增益系数的方法。在受激布里渊散射模型中讨论了当光纤有效纤芯面积、光纤长度、声子寿命与光纤有效长度发生变化时,对阈值增益系数产生的影响。在自发布里渊散射模型中研究了当光纤有效长度与光纤数值孔径发生变化时,对阈值增益系数产生的影响。从我们的研究结果表明,光纤中的阈值增益系数随光纤有效长度,光纤长度,有效纤芯面积以及声子寿命有关。2.对光子晶体光纤中的去极化型声波导布里渊散射色散方程进行了数值求解；研究了光子晶体光纤中的布里渊频移随泵浦波长及空气孔填充率的变化关系；研究了去极化型声波导布里渊散射频移随温度及应变的响应关系以及与去极化型声波导布里渊散射声波导模式、光子晶体光纤纤芯直径及空气孔层数的关系。研究结果表明：布里渊频移随着波长的增大而线性减小,且对于相同的波长点,增大光子晶体光纤空气孔填充率时,声波横向速度将会减小；去极化型声波导布里渊散射频移随温度及应变的增大而线性增加；同一温度条件下,高阶TR2m模式的去极化型声波导布里渊散射频移对温度的变化更为敏感,而在同一应变条件下,低阶TR2m模式的去极化型声波导布里渊散射频移对应变的变化更为敏感；去极化型声波导布里渊散射频移随纤芯直径的增加而增大,随空气孔层数的增加而减小。(本文来源于《兰州理工大学》期刊2013-04-22）
赵晚昭,刘伟,周柳娜,赵晚春[6]（2012）在《标准盐度下水的受激布里渊散射阈值研究》一文中研究指出从基本的耦合波方程出发,推导出受激布里渊散射公式,同时得出了可探测到的受激布里渊散射条件,以及间接可探测受激布里渊散射的阈值方法。采用测量激光射入不同长度样品产生SBS回波信号及透过介质激光能量强度的改变,并通过特定公式得出35‰的海水标准盐度下不同长度样品对激光的衰减情况。最后在项目所处条件下,验证了35‰海水标准盐度下受激布里渊散射阈值的存在。对受激布里渊散射阈值的产生进行了分析,并在与纯水中SBS阈值的对比中,得出了相同条件标准盐度下水的阈值较纯水中大的结果。(本文来源于《物联网技术》期刊2012年08期）
哈斯乌力吉,王雪阳,郭翔宇,仲召明,范瑞清[7]（2012）在《杂质颗粒对受激布里渊散射介质光学击穿阈值影响的研究》一文中研究指出建立了受激布里渊散射介质中热作用破坏的物理模型,数值模拟了杂质颗粒的温度随其半径的变化曲线.结果显示,杂质颗粒存在一个最大热作用半径,介质所含颗粒的尺寸在此半径附近时,介质最容易发生光学击穿现象,其光学击穿阈值最低.在Continuum Nd:YAG种子注入式激光系统中,选取FC-3283,GF-180和HFE-7100介质,通过不同孔径的过滤膜进行过滤,并研究了过滤前后的光学击穿阈值和能量反射率.结果表明,随着过滤孔径的变小,介质光学击穿阈值逐渐提高,且过滤之后介质的能量反射率有了明显的提高.介绍了一种利用He-Ne激光透射光光斑变化来判断是否发生光学击穿现象的方法,该方法具有方便、准确的特点,可有效地减小由于肉眼观测引起的误差.(本文来源于《物理学报》期刊2012年14期）
梁丽萍,常丽萍[8]（2011）在《光纤放大器中的受激布里渊散射阈值》一文中研究指出从受激布里渊散射(SBS)耦合波理论出发,根据双包层光纤放大器中的受激布里渊散射阈值模型,理论仿真了信号带宽、纤芯直径、放大器增益对SBS阈值的影响,并从实验上研究了单频百纳秒脉冲信号在掺镱双包层光纤放大器中的受激布里渊散射现象。实验中输入脉冲信号重复频率1Hz,脉宽200ns,对不同的输入脉冲信号放大,前向放大脉冲在脉冲能量660nJ、峰值功率3.3W时出现畸变,产生后向SBS窄脉冲,达到了SBS阈值,实验计算的SBS阈值与理论分析结果基本一致。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2011年09期）
王振宝,邵碧波,张磊,闫燕,杨鹏翎[9]（2011）在《光纤受激布里渊散射阈值分析与实验研究》一文中研究指出受激布里渊散射(SBS)是光纤中一种非常重要的非线性效应,并且其阈值较低,在光纤中极易产生,造成光纤系统中作为信号载体的入射光的能量损耗,并且其后向散射光有可能对光源造成损害,从而限制进入光纤功率及系统的传输距离。从受激布里渊散射的基本原理出发,分析讨论了受激布里渊散射阈值与光源调制频率、光源线宽、光纤长度及损耗系数的关系。设计并搭建了实验系统,实际测量得到了19.5 km的G.653光纤受激布里渊散射阈值,实验结果与理论计算吻合。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2011年09期）
刘甜[10]（2011）在《单模光纤中受激布里渊散射阈值的研究》一文中研究指出在非线性效应中,由于受激布里渊散射具有低阈值的特点,使得其在光纤中最容易产生。当光纤中发生SBS时,它会改变光纤中的能量分布,使光纤中的输出功率不随输入功率的增加而增加,从而导致接收端信号质量受损。同时它也会在双向DWDM中会造成比特串话,以致信号严重失真。当发生剧烈的SBS现象时,输入功率的绝大部分将转换为后向斯托克斯波,产生高峰值功率的巨脉冲。它会对光源和光纤端面都造成一定的损害,而且也阻碍了光信号的传输。因此研究单模光纤中的SBS具有重要的科研和应用价值。本论文对单模光纤中SBS的产生机制、基本特性、阈值影响因素、实验设计优化以及应用展望作了系统的研究。主要内容有:(1)阐述了单模光纤中SBS产生的物理机制并对其进行了量子描述,接着对SBS的基本特性做了介绍,特别对其阈值特性做了详尽的阐述和公式推导。(2)分析了影响光纤中SBS阈值的各个因素,并针对各种因素分别从波导设计和掺杂两方面给出了阈值提高的方法,尤其是关于声光有效面积的增大方法。(3)搭建了SBS阈值测试平台,对不同种类的光纤进行了SBS阈值测试,并采用多项式拟合和样条拟合的方法对实验数据分别进行了处理,再结合光纤SBS产生过程的光谱分析,针对单模通信光纤提出了? ?0.01的SBS阈值定义。这对国际电联标准来说有一定的参考价值。同时给出了相关测试光纤的布里渊非线性增益系数,量级为10-11。(4)针对提高光纤的声光有效面积进行了数值模拟,并根据模拟结果找出了最大声光有效面积的掺杂点,设计了Ge/F共掺的高阈值单模阶跃型光纤。采用PCVD工艺,对设计的高SBS阈值单模光纤进行了拉制,结果显示设计的光纤阈值比常规单模光纤的阈值高6.77dBm。(本文来源于《华中科技大学》期刊2011-05-01）
受激布里渊散射阈值论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
理论分析了线宽对受激布里渊散射阈值的影响,使用噪声信号直接调制分布反馈半导体激光器构成可调线宽激光光源,搭建了受激布里渊散射阈值测量系统.结果表明,可调线宽激光的频谱与所使用的噪声信号的频谱类似,光谱与分布反馈半导体激光器输出光的光谱相比明显展宽.当可调线宽激光光源使用400 m V噪声信号进行调制时,长度为900 m单模光纤的受激布里渊散射阈值为616 m W,与使用DFB激光器测量的106 m W阈值相比,提高了7.6 d B.因此,可调线宽激光光源可以提高光纤的受激布里渊散射阈值,增加长距离光纤通信和光载电能传输系统中的光功率.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
受激布里渊散射阈值论文参考文献
[1].刘雅坤,王小林,粟荣涛,马鹏飞,张汉伟.相位调制信号对窄线宽光纤放大器线宽特性和受激布里渊散射阈值的影响[J].物理学报.2017
[2].张永宁,张明江,刘毅,张建忠,刘慧.激光线宽对光纤受激布里渊散射阈值的影响[J].深圳大学学报(理工版).2016
[3].朱学华.大口径非聚焦泵浦的受激布里渊散射阈值及脉冲压缩研究[D].哈尔滨工业大学.2015
[4].陈燕,任海兰,张鹏.提高受激布里渊散射阈值的研究与实现[J].光电子技术.2014
[5].王菊巍.光纤中受激布里渊散射慢光阈值和应用研究[D].兰州理工大学.2013
[6].赵晚昭,刘伟,周柳娜,赵晚春.标准盐度下水的受激布里渊散射阈值研究[J].物联网技术.2012
[7].哈斯乌力吉,王雪阳,郭翔宇,仲召明,范瑞清.杂质颗粒对受激布里渊散射介质光学击穿阈值影响的研究[J].物理学报.2012
[8].梁丽萍,常丽萍.光纤放大器中的受激布里渊散射阈值[J].强激光与粒子束.2011
[9].王振宝,邵碧波,张磊,闫燕,杨鹏翎.光纤受激布里渊散射阈值分析与实验研究[J].激光与光电子学进展.2011
[10].刘甜.单模光纤中受激布里渊散射阈值的研究[D].华中科技大学.2011