导读:本文包含了全固光子带隙光纤论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:纤维与波导光学,光纤传感器,模式干涉,全固光子带隙光纤
全固光子带隙光纤论文文献综述
耿梦楣,李杰,孙立朋[1]（2016）在《基于全固光子带隙光纤的传感器特性》一文中研究指出为研究基于全固光子带隙光纤(AS-PBF)传感器的特性,使用熔接机在一根AS-PBF上间隔一段距离制作两个锥形光纤,制备出一种基于双锥型模式干涉的特种光纤传感器。与传统单模光纤或折射率传导的光子晶体相比,AS-PBF的纤芯有效折射率较低,而包层有效折射率较高。通过理论分析和实验验证,研究了这种光纤结构对温度和轴向应力的响应。实验结果表明:温度和轴向应力灵敏度分别约为0.063 nm/℃和-1.74 nm/N。与长周期光栅、布拉格光栅相比,基于全固带隙光纤的双锥型模式干涉传感器具有结构紧凑、制备简单等优势,在光纤传感领域具有广泛的应用前景。(本文来源于《量子电子学报》期刊2016年03期）
彭天铎,刘博文,张巨慧,胡明列,柴路[2]（2015）在《基于全固光子带隙光纤中自频移孤子的相干合成产生少周期飞秒激光脉冲》一文中研究指出报道了一种基于同一台光纤飞秒激光器的双路飞秒激光相干合成技术,获得脉宽只有4个光学周期(14 fs)的少周期飞秒脉冲。通过数值模拟证明了基于自频移孤子的相干合成为拓宽光谱、窄化脉冲提供了一个很好的方法,是获得少周期飞秒脉冲的可行方案。实验中,一台掺镱光纤飞秒放大系统输出脉宽为62 fs,中心波长为1040 nm的近变换极限脉冲,该脉冲分束后,一束作为基态孤子,另一束耦合到全固光子带隙光纤中产生自频移孤子,通过调整入射脉冲功率等参数获得了中心波长为1150 nm,脉宽为55 fs的近变换极限自频移孤子。将基态孤子与该自频移孤子相干合成,得到了脉宽仅4个光学周期(14 fs)的激光脉冲。(本文来源于《中国激光》期刊2015年07期）
闫培光,李会权,张格霖,黄诗盛,林荣勇[3]（2013）在《全固光子带隙光纤滤波1126nm掺镱光纤激光器》一文中研究指出利用全固光子带隙光纤(all-solid photonic bandgap fiber,AS-PBGF),以及光纤光栅对组成谐振腔强制选频,得到输出波长为1 126 nm、输出功率为1.81 mW的全光纤化掺镱光纤移频激光器.AS-PB-GF的禁带介于1 030～1 124 nm,恰好可压制掺镱光纤的常规强增益波段.介于禁带范围的放大自发辐射得到很好压制,输出激光高于残余辐射近50 dB.(本文来源于《深圳大学学报(理工版)》期刊2013年04期）
栗岩锋,胡晓堃,王爱民[4]（2011）在《基于高折射率断环结构的全固光子带隙光纤的设计》一文中研究指出设计了基于断环结构的全固光子带隙光纤,其背景材料为熔石英而断环结构由若干掺杂的高折射率介质柱构成.基于平面波展开法计算得到的态密度图和Bloch模场分布表明,该种光纤中的一个高阶带隙可以得到调节并被极大展宽,带隙调节的基本原理是断环可以同时控制包层介质柱的线偏振模式的角向和径向模式阶数.研究表明,断环中的介质柱数目决定了受影响最小的一组线偏振模式的最高角向阶数,而带隙宽度受介质柱尺寸影响很大.这一宽的高阶带隙可以用来设计带隙中心分别在800和1550nm、带宽分别为488和944nm的全固光子带隙光纤,且带隙内的缺陷模式具有典型的正常-零-反常色散特性.(本文来源于《物理学报》期刊2011年06期）
邰伯寅[5]（2011）在《全固光子带隙光纤及其长周期光栅的理论和实验研究》一文中研究指出全固光子带隙光纤易于分析、熔接、掺杂,在通信、传感等领域中都有着潜在应用,针对这种光纤的研究有着重要意义。本文首先阐述光子晶体光纤尤其是光子带隙光纤的发展、特点和应用并概述光纤光栅的相关背景；之后利用理论分析方法对全固光子带隙光纤的模式特性进行了分析；然后着重研究全固光子带隙光纤的超模、带隙基本性质以及基于全固光子带隙光纤的长周期光栅和级联长周期光栅对的耦合机理和传感特性。主要内容包括：1.理论设计了全固光子带隙光纤的带隙结构。首先利用紧束缚模型定性分析掺杂结构对全固光子带隙光纤带隙结构的影响；然后设计一种新的光纤结构,相比于传统的全固光子带隙光纤,其包层含有低折射率环和新的高折射率柱,并具有特殊的带隙结构；最后通过调整纤芯折射率,实现宽带无基模传输。此外,我们对不同光纤结构的泄漏损耗和抗弯特性进行比较,验证了带隙设计的有效性。2.利用二氧化碳激光点点写入技术在全固光子带隙光纤上成功写制长周期光栅；借助相位匹配公式确认高阶谐振的存在；基于耦合模理论建立了分析全固光子带隙光纤长周期光栅的理论模型,模拟光栅的传输谱,理论模拟和实验结果基本吻合；最后从理论和实验上分析光栅的温度响应特性。3.利用二氧化碳激光点点写入技术在全固光子带隙光纤上成功写制级联长周期光栅对,实现MZ干涉仪；从理论和实验上研究臂长对干涉条纹间距和对比度的影响,理论模拟和实验结果基本吻合；最后简单分析级联光栅对的温度响应特性。(本文来源于《南开大学》期刊2011-05-01）
闫培光,赵健,郭春雨,阮双琛,舒杰[6]（2010）在《全固光子带隙光纤产生超连续谱》一文中研究指出首次研制出一种第一带隙从～450nm到900nm的新型全固态光子带隙光纤,结构如图1(a).包层中掺锗玻璃线外面围有一层掺氟玻璃环,这种设计可以增强对传导光的限制,并提高弯曲特性.利用脉冲宽度为～170fs、中心波长800nm、重复频率为76MHz的掺钛(本文来源于《光子学报》期刊2010年10期）
田振,谭晓玲,耿优福,王鹏,姚建铨[7]（2009）在《四方格子全固光子带隙光纤带隙特性研究》一文中研究指出基于平面波展开法,对四方格子全固光子带隙光纤带隙随结构的变化特性进行了数值模拟,并与具有相同结构参数叁角格子全固光子带隙光纤进行了比较,数值结果表明带隙的位置由高折射率棒的结构参数决定,而与高折射率棒的排列方式和棒之间的间距无关,这一结果与反谐振效应非常吻合。最后对理想和实际拉制出的四方格子的全固态光子带隙光纤的带隙进行了比较,得出了在设计光纤时,应利用较低的带隙的结论。(本文来源于《激光杂志》期刊2009年05期）
欧阳春梅,柴路,胡明列,宋有建,王清月[8]（2008）在《全负色散的单根全固型掺镱光子带隙光纤飞秒孤子激光器》一文中研究指出设计了一种采用半导体可饱和吸收镜(SESAM)实现被动锁模的激光器,该激光器中只有单根的全固型掺镱光子带隙光纤(AS-Yb-PBGF)。在1μm波段,该光纤具有负的群速度色散(GVD),因此腔内激光增益和负的GVD同时由该光纤提供。激光腔内非线性效应与仅由AS-Yb-PBGF提供的负GVD平衡作用可使激光器实现孤子运转。用分步傅里叶方法数值模拟了其孤子运转的动力学过程,该系统中初始的噪声信号经过数百次循环就可以得到稳定的孤子运转。输出脉冲能量为135 pJ,脉冲宽度为125 fs,时间带宽乘积为0.33,接近傅里叶变换极限的脉冲,脉冲重复频率可达500 MHz。系统地研究了整个激光器中孤子脉冲演变的动力学过程。(本文来源于《中国激光》期刊2008年10期）
欧阳春梅,柴路,宋有建,胡明列,王清月[9]（2008）在《基于全固型掺镱光子带隙光纤的被动锁模全光纤环形孤子激光器》一文中研究指出采用全固型掺镱光子带隙光纤(AS-Yb-PBGF)作增益介质并提供反常群速色散(GVD),设计了一种被动锁模全光纤环形孤子激光器。没有使用任何块状色散补偿元件。因此,该激光器腔型结构简单、紧凑、环境稳定性高,更容易实现全光纤结构。脉冲在激光腔内的传输用广义非线性薛定谔方程描述,并采用分步傅里叶方法数值模拟了该激光器的单孤子运转的动力学过程。计算时,将AS-Yb-PBGF的长度选取为0.4m,改变激光腔内单模光纤(SMF)的长度,得出了最佳运转参数:当AS-Yb-PBGF固定为0.4 m时,选择单模光纤等于0.4 m,就可以实现脉冲宽度为244 fs,脉冲能量为14 pJ和时间带宽乘积为0.32,即接近傅里叶变换极限的单孤子运转。(本文来源于《中国激光》期刊2008年05期）
房强[10]（2008）在《全固光子带隙光纤的色散设计及光纤光栅研究》一文中研究指出全固态光子带隙光纤是一种通过带隙效应传导光波的微结构光纤,相比于传统的空心带隙光纤具有很多显着的优点,比如由于拉制工艺简单,可以设计诸多结构复杂、性能新奇的光子带隙光纤,而且由于其掺锗柱的存在,可以容易地在其上写制多种性能各异的光纤光栅,从而可用其设计一系列光子器件(比如激光器,放大器等),这会大大拓宽光子带隙光纤的应用领域和范围。因而自巴斯大学2004年对其首次报道以来,便立即引起各国科技工作者的广泛关注,迅速成为研究热点。本论文在详细阐述了全固态光子带隙光纤的色散特性的基础上提出了对其色散特性进行优化和设计的方案,并在全固态光子带隙光纤上实验完成了Bragg光纤光栅的写制研究,同时对其光谱特性、耦合方式等作了详细研究分析,其主要内容包括:1.基于全矢量有限元方法和平面波展开法,分析研究了全固态光子带隙光纤的色散特性,并提出了一种我们自行设计的具有新颖包层结构的全固光子带隙光纤。同样运用有限单元法和平面波展开法对这种光纤的传导特性尤其是色散特性与泄漏损耗进行了模拟计算,结果显示这种光纤可以同时获得大的群速度波导色散和相对低的泄漏损耗,优化了全固态光子带隙光纤的色散特性;2.通过设计全固态光子带隙光纤的包层对全固态光子带隙光纤的色散特性进行了设计:分析研究了当在包层中引入不同数目的高折射率缺陷柱和在不同位置引入相同数目的高折射率缺陷柱这两种情况下,全固光子带隙光纤的群速度波导色散和叁阶色散。模拟结果显示,缺陷柱的引入数目和引入位置这两个因素影响光纤的群速度波导色散和叁阶色散,所以通过调整这两个因素,理论上可以设计一种全固光纤使其在带隙内部获得大的群速度波导色散的同时获得特定值的叁阶色散。3.在国际上首次报道了在全固态光子带隙光纤中写制的Bragg光栅。这种光栅的折射率调制区域分布在光纤包层的高折射率柱阵列内,我们不仅观察到光纤基模向反向基模的耦合,还观察到基模向传导超模的耦合。基于各超模在高折射率柱阵列中相位关系和模式的对称性,揭示了各谐振峰产生的原因,得出只有某些满足特定相位关系的超模对超模谐振具有贡献的结论。此外,在理论和实验上分析了光栅写制过程中的动态过程,包括带隙的漂移和各谐振波长的变化。同时,分析了光栅的弯曲特性,发现了由于光栅折射率调制的不均匀引起其弯曲响应与弯曲方向有关的特性。(本文来源于《南开大学》期刊2008-05-01）
全固光子带隙光纤论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
报道了一种基于同一台光纤飞秒激光器的双路飞秒激光相干合成技术,获得脉宽只有4个光学周期(14 fs)的少周期飞秒脉冲。通过数值模拟证明了基于自频移孤子的相干合成为拓宽光谱、窄化脉冲提供了一个很好的方法,是获得少周期飞秒脉冲的可行方案。实验中,一台掺镱光纤飞秒放大系统输出脉宽为62 fs,中心波长为1040 nm的近变换极限脉冲,该脉冲分束后,一束作为基态孤子,另一束耦合到全固光子带隙光纤中产生自频移孤子,通过调整入射脉冲功率等参数获得了中心波长为1150 nm,脉宽为55 fs的近变换极限自频移孤子。将基态孤子与该自频移孤子相干合成,得到了脉宽仅4个光学周期(14 fs)的激光脉冲。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
全固光子带隙光纤论文参考文献
[1].耿梦楣,李杰,孙立朋.基于全固光子带隙光纤的传感器特性[J].量子电子学报.2016
[2].彭天铎,刘博文,张巨慧,胡明列,柴路.基于全固光子带隙光纤中自频移孤子的相干合成产生少周期飞秒激光脉冲[J].中国激光.2015
[3].闫培光,李会权,张格霖,黄诗盛,林荣勇.全固光子带隙光纤滤波1126nm掺镱光纤激光器[J].深圳大学学报(理工版).2013
[4].栗岩锋,胡晓堃,王爱民.基于高折射率断环结构的全固光子带隙光纤的设计[J].物理学报.2011
[5].邰伯寅.全固光子带隙光纤及其长周期光栅的理论和实验研究[D].南开大学.2011
[6].闫培光,赵健,郭春雨,阮双琛,舒杰.全固光子带隙光纤产生超连续谱[J].光子学报.2010
[7].田振,谭晓玲,耿优福,王鹏,姚建铨.四方格子全固光子带隙光纤带隙特性研究[J].激光杂志.2009
[8].欧阳春梅,柴路,胡明列,宋有建,王清月.全负色散的单根全固型掺镱光子带隙光纤飞秒孤子激光器[J].中国激光.2008
[9].欧阳春梅,柴路,宋有建,胡明列,王清月.基于全固型掺镱光子带隙光纤的被动锁模全光纤环形孤子激光器[J].中国激光.2008
[10].房强.全固光子带隙光纤的色散设计及光纤光栅研究[D].南开大学.2008